PV組件的工作溫度是PV組件產(chǎn)生的熱與向周圍環(huán)境散發(fā)的熱之間的平衡。熱散發(fā)的三個(gè)主要的方式：傳導(dǎo)、對流和輻射。組件測試儀可進(jìn)行才部位的具體數(shù)據(jù)
在整個(gè)組件從電池片焊接開始就會存在隱裂問題，如不能提前發(fā)現(xiàn)，隱裂材料制造出來的組件將會造成非常大的損失，EL檢測儀就是在這一個(gè)過程中進(jìn)行內(nèi)部缺陷的測試，包含虛焊，斷柵，隱裂，低效率片，邊緣漏電，過刻等問題
PV組件的工作溫度是PV組件產(chǎn)生的熱與向周圍環(huán)境散發(fā)的熱之間的平衡。
熱傳導(dǎo)
傳導(dǎo)熱的散發(fā)是由于在PV組件與其它與PV組件接觸的材料（包括周圍的空氣）之間的溫度梯度。PV組件傳輸熱到周邊的能力用熱阻和用于封裝太陽電池材料的結(jié)構(gòu)來表示。
傳導(dǎo)熱流類似與電路中傳導(dǎo)電流。在傳導(dǎo)熱流中，溫度差是具有確定熱阻的材料中傳導(dǎo)熱流的驅(qū)動力。同樣，在具有給定電阻材料的電路中，電壓差引起電流的流動。因此，由一個(gè)方程給出的溫度和熱之間的關(guān)系類似于跨過電阻的電壓與電流的關(guān)系。假定材料是均勻的，并且是處于恒穩(wěn)態(tài)，熱傳輸和溫度之間關(guān)系的方程給出為：
這里：
Pheat 是PV組件產(chǎn)生的熱量（見PV組件的熱產(chǎn)生）；
F 是發(fā)射表面的熱阻，單位是℃W-1；
DT 是兩種材料之間的溫度差，單位是℃。
組件的熱阻依賴于材料的厚度和它的熱阻系數(shù)（或者熱導(dǎo)系數(shù)）。熱阻相似于電阻，并且熱阻方程是：
這里：
A 是導(dǎo)熱表面的面積；
l 是熱必須傳導(dǎo)的材料的長度；
k 是熱導(dǎo)系數(shù)，單位是Wm-1℃-1。
要確定更復(fù)雜結(jié)構(gòu)的熱阻，將獨(dú)立的可以并聯(lián)或者串聯(lián)的熱阻累加在一起。例如，因?yàn)榻M件的前表面和背表面都從組件向周圍傳導(dǎo)熱，兩個(gè)機(jī)制相互并行并且前表面和背表面的熱阻是并聯(lián)的。組件中密封劑的熱阻和玻璃的熱阻應(yīng)該是串聯(lián)加入的。后面表示的一個(gè)簡單的PV組件熱阻的圖表忽略了框架和邊緣的傳導(dǎo)。
對流
對流熱傳輸產(chǎn)生自當(dāng)一個(gè)材料在另一個(gè)材料的表面上移動并通過該表面?zhèn)魉蜔徇h(yuǎn)離這個(gè)表面。在PV組件中，熱對流傳輸是由于風(fēng)刮過組件的表面。由這個(gè)熱傳輸過程給出的方程是：
這里：
A 是兩個(gè)材料接觸的面積；
h 是對流傳熱系數(shù)，單位是Wm-2℃-1；
DT 是兩種材料之間的溫度差，單位是℃。
不像熱阻，直接計(jì)算h是困難的。對于實(shí)際的系統(tǒng)或者條件，通常是經(jīng)驗(yàn)地確定參數(shù)。
輻射
PV組件傳輸熱到周圍的環(huán)境的最終的方法是輻射。如在黑體輻射一節(jié)中討論的一樣，任何物體都基于它的溫度發(fā)射輻射。黑體發(fā)射的功率密度由下方程給出：
這里：
P 是PV組件產(chǎn)生的熱功率；
s 是Stafan-Boltzmann常數(shù)，給出在常數(shù)一節(jié)；
T 太陽電池的溫度，單位是K。
但是，PV組件不是理想的黑體。要說明非理想黑體，黑體輻射方程要修改，要包括一個(gè)稱做材料或者物體發(fā)射率的參數(shù)ε。一個(gè)黑體，是一個(gè)完美的能量發(fā)射體（或者吸收體），發(fā)射率是1。一個(gè)物體的發(fā)射率通?？梢酝ㄟ^測量吸收特性得到，兩者通常是非常相似的。例如金屬，趨向于減少吸收，發(fā)射率也很低，通常是在0.03范圍之內(nèi)。在表面發(fā)射功率密度的方程中，包括發(fā)射率，給出：
這里：
e 是表面的發(fā)射率；
其它參數(shù)與上述相同。
由于輻射從組件發(fā)散的凈功率或能量，是從環(huán)境發(fā)射到組件上的熱量和從組件發(fā)射到環(huán)境中的熱量的差，數(shù)學(xué)方程是： mathematical format:
這里：
Tsc 是太陽電池的溫度；
Tamb 是太陽電池周圍環(huán)境的溫度；
其它的參數(shù)與上述的相同。
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